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[理学]热力学基础超经典ppt.ppt
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开尔文
卡诺
克劳修斯
r 电源
本章对热力学系统，从能量观点出发， 本章对热力学系统，从能量观点出发， 分析、说明热力学系统热、 分析、说明热力学系统热、功转换的关 系和条件。 系和条件。
内容
一、热力学第一定律 二、气体摩尔热容 三、绝热过程 四、循环过程 卡诺循环 五、热力学第二定律 六、热力学第二定律统计意义 七、卡诺定理 克劳修斯熵 八、小结
一、热力学第一定律
安徽工业大学应用物理系
热力学过程
热力学系统：在热力学中， 热力学系统：在热力学中，一般把所研究的 物体或物体组称为热力学系统，简称系统。 物体或物体组称为热力学系统，简称系统。
热力学过程：热力学系统（ 热力学过程：热力学系统（大量微观粒子组 成的气体、固体、液体）状态随时间变化的过程。 成的气体、固体、液体）状态随时间变化的过程。
热力学过程
a、非静态过程 、
当系统宏观变化比弛豫更快时， 当系统宏观变化比弛豫更快时，这个过程中每一 状态都是非平衡态。 状态都是非平衡态。 系统从平衡态1 系统从平衡态1到平衡态 2，经过一个过程,平 ，经过一个过程, 必首先被破坏，系统变为非平衡态， 衡态 1 必首先被破坏，系统变为非平衡态，从非平 衡态到新的平衡态所需的时间为弛豫时间
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第六篇
早期量子论
量子物理
普朗克能量量子化假说 爱因斯坦光子假说 康普顿效应 玻尔的氢原子理论 德布罗意实物粒子波粒二象性 薛定谔方程 波恩的物质波统计解释 海森伯的测不准关系 狄拉克把量子力学与狭义 相对论相结合
量子力学
相对论量子力学
17-1 黑体辐射 普朗克量子假设
一、热辐射 绝对黑体辐射定律
热辐射 物体在不同温度下发出的各种电磁波的能 量按波长的分布随温度而不同的电磁辐射 单色辐射本领（单色辐出度） 单色辐射本领（单色辐出度） 波长λ为的单色辐射本领是指单位时间内从物 体的单位面积上发出的波长在λ附近单位波长间隔 所辐射的能量。 所辐射的能量。
m λ (t )
w/m
3
如果一个物体能全部吸收投射在 它上面的辐射而无反射， 它上面的辐射而无反射，这种物 体称为绝对黑体，简称黑体。 体称为绝对黑体，简称黑体。 绝对黑体 黑体
bbλ ( t )
(µm) 0 1 2 3 4 5 6
λ
1、 斯忒藩 玻尔兹曼定律 、 斯忒藩—玻尔兹曼定律 黑体辐射的总辐射本领（辐射出射度） 黑体辐射的总辐射本领（辐射出射度） 即曲线下的面积） mb ( t ) = ∫ mbλ ( t )dλ （即曲线下的面积）
0 ∞
mb ( t ) = σt4
σ = 5.67×10−8w ⋅ m−2 ⋅ k−4 —斯忒藩常数
2、 维恩位移定律 、
mbλ ( t )
λmt = b
b = 2.898×10 m⋅ k —维恩常数
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第二节 函数的求导法则
思路:
f ( x + δ x) − f ( x) f ′( x) = lim ( 构造性定义 ) δ x →0 δx
求导法则 其它基本初等 函数求导公式
( c )′ = 0 ( sin x )′ = cos x 1 ( ln x )′ = x
初等函数求导问题
华东师范大学软件学院xlq
1
一、四则运算求导法则
定理.
函数 u = u ( x) 及 v = v( x) 都在 x 具有导数
差、 商 u ( x) 及 v( x) 的和、 积、 (除分母 为 0的点外) 都在点 x 可导, 且
(1) [u ( x) ± v( x)]′ = u ′( x) ± v′( x) (2) [u ( x)v( x)]′ = u ′( x)v( x) + u ( x)v′( x) ⎡ u ( x) ⎤ ′ = u ′( x)v( x) − u ( x)v′( x) (v( x) ≠ 0) (3) ⎢ ⎣ v( x) ⎥ ⎦ v 2 ( x)
华东师范大学软件学院xlq
2
(1) (u ± v)′ = u′ ± v′
证明
此法则可推广到任意有限项的情形.
例如 , (u + v − w)′ = u ′ + v′ − w′
(2)
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向豆丁求助：有没有理学经典?
